Уравнение Шрёдингера для частицы во внешнем электромагнитном поле физика

 

Магнитный момент

Коэффициент пропорциональности между магнитным моментом и моментом импульса называется гиромагнитным отношением

.

 Взаимодействие  имеет, очевидно, классический аналог, следующий из классической функции Гамильтона частицы. В общем случае протяженной заряженной системы, характеризуемой плотностью электрического тока , энергия ее взаимодействия с постоянным магнитным полем () в рамках классической электродинамики имеет вид (см. первую часть курса):

.

Здесь магнитный момент системы

.

Для системы точечных заряженных частиц имеем плотность тока в виде

,

и магнитный момент

.

В случае, когда все частицы имеют одинаковое отношение заряда к массе, , получим пропорциональность магнитного и орбитального моментов:

.

 Вычислим магнитный момент  равномерно заряженного по объему шарика радиуса , вращающегося с постоянной угловой скоростью  вокруг диаметра. Имеем для плотности заряда и тока

где - полный заряд шарика. Очевидно, что магнитный момент . Тогда получаем

.

При этом магнитный момент пропорционален собственному моменту импульса  (в системе, где центр шарика массы  покоится):

.

Закон Ома в дифференциальной форме.

В теле с током выделим элементарный цилиндр. Цилиндр возьмем достаточно малым, чтобы можно было считать, что ось цилиндра параллельна линиям тока. В пределах торцов, которые перпендикулярны линиям тока плотность тока распределена равномерно с одинаковой амплитудой. Для этого цилиндра можно записать закон Ома: (1), где  (2);

[R] = [Oм], [s] = [].

Известно, что вектор напряженности электрического поля параллелен вектору объемной плотности электрического тока. При этом напряжение между торцами можно записать следующим образом: (3) и получим: .

Подставляя (2), (3) в (1) получим: (4) (разделим на ds).

Учитывая, что, получаем.

— закон Ома в дифференциальной форме.

Излучение возбужденных атомов разреженных газов или паров Возбужденные атомы разреженных газов или паров испускают свет, разложение которого дает линейчатый спектр, состоящий из отдельных цветных линий. Каждый химический элемент имеет характерный для него линейчатый спектр - основу спектрального анализа (определение качественного и количественного состава вещества по спектру его паров).