Атомная физика | Физические законы механики | Термодинамика | Электричество | Магнетизм | Оптика | Молекулярная физика | Физмат.ру
Математика 1 семестр | Математика 2 семестр | Математика 3 семестр | Математика 4 семестр | Интегралы | 1 курс

Физика билеты к экзамену Билеты к экзамену

Ускорение при криволинейном движении: нормальное, тангенциальное, полное.

Тангенциальная составляющая ускорения - характеризует быстроту изменения скорости по модулю

Нормальная составляющая ускорения - направлена по нормали к центру кривизны - характеризует быстроту изменения скорости по направлению

Полное ускорение тела есть геометрическая сумма тангенциальной и нормальной составляющих .

 

Раздел: Механические волны

8. Механические волны

8.1. Распространение волн в упругой среде

8.2. Уравнение плоской одномерной волны

8.3. Фазовая скорость

8.4.Волновая поверхность, фронт волны

8.5. Уравнение плоской волны распространяющейся в произвольном направлении

8.6. Волновое уравнение

8.7. Энергия волны

8.8. Объемная плотность энергии волны

8.9. Плотность потока энергии. Вектор Умова

8.10. Стоячие волны

8. Механические волны

8.1. Распространение волн в упругой среде

 Если в каком-либо месте упругой (твердой, жидкой или газообразной) среды возбудить колебания ее частиц, то вследствие взаимодействия между частицами это колебание начнет распространяться в среде с некоторой скоростью v.

 Процесс распространения колебаний называется волной.

 Частицы среды, в которой распространяется волна, не переносятся волной, они лишь совершают колебания около своих положений равновесия. В зависимости от направления колебания частиц по отношению к направлению, в котором распространяется волна, различают продольные и поперечные волны.

 В продольной волне частицы среды колеблются вдоль направления распространения волны.

 

400.gif
Распространение волн в упругой среде.

 На рис.8.1 показано движение частиц при распространении в среде поперечной волны. Номерами 1,2,3 и т.д. обозначены частицы, отстоящие друг от друга на расстоянии, равном 403.gif, т.е. на расстоянии, проходимом волной за четверть периода колебаний, совершаемых частицами.

 В начальный момент времени (t = 0) все точки расположены на прямой и ни одна из них не выходит из положения равновесия. Приведем точку 1 в гармоническое колебание с периодом Т, направленное перпендикулярно линии 1-5. Гак как частицы среды связаны между собой силами упругости, они тоже приходят в колебания, но с некоторым запаздыванием.

 Через четверть периода 405.gifточка 1 отклонится от линии равновесия на максимальное смещение. Колебание начали все точки, лежащие слева от точки 2.

 По истечении времени407.gif начнет подниматься вверх и точка 2.

 При 409.gif, первая точка вернется в положение равновесия, вторая точка достигнет максимального отклонения, и колебания дойдут до точки 3.

 При 411.gifточка 1 достигнет максимального отрицательного смещения, точка 2 вернется в положение равновесия и колебания достигнут точки 4.

 Наконец, за время, равное периоду t = Т, точка 1 вернется в положение равновесия, совершив полностью одно колебание. Колебания распространились до точки 5, все колеблющиеся точки образуют волну. При дальнейших колебаниях точек волновой процесс распространится вправо от точки 5.

 В поперечной волне частицы среды колеблются в направлениях, перпендикулярных к направлению распространения волны. Механические поперечные волны могут возникнуть лишь в среде, обладающей сопротивлением сдвигу. Поэтому в жидкой и газообразной средах возможно возникновение только продольных волн. В твердой среде возможно возникновение как продольных, так и поперечных волн. В продольных волнах вследствие совпадения направлений колебаний частиц и волны появляются сгущения и разрежения.