Атомная физика | Физические законы механики | Термодинамика | Электричество | Магнетизм | Оптика | Молекулярная физика | Физмат.ру
Математика 1 семестр | Математика 2 семестр | Математика 3 семестр | Математика 4 семестр | Интегралы | 1 курс

Лекции по физике Прикладная математика и физика Основы физики

Квантовая статистика

Ели мы при абсолютном нуле температуры будем кидать бозоны в одну энергетическую яму, а фермионы в другую, то картины будут различными: фермионы будут занимать различные энергетические уровни, а бозоны – первый.1)

Если теперь мы будем бозоны трясти, то они как-то распределятся по энергиям, фермионы тоже. Я приведу только результат.

1. Распределение Ферми (для фермионов)

Среднее число частиц при температуре T в определённом состоянии даётся формулой

 

где  – уровень Ферми или химический потенциал. Электроны в металле представляют идеальный фермионный газ.

2. Распределение Бозе (для бозонов)

 

Итак, среднее число частиц в состоянии  при температуре T равно:

 

,

 

где  соответствует фермионам,  – базонам.

3. Число состояний частицы в определённом интервале энергий. Распределение по энергиям

Число частиц с энергиями в интервале  пропорционально : . Наша задача найти функцию распределения по энергиям .

 

 

Если мы найдём функцию g(E), тогда автоматически мы найдём и f(E),  – число состояний, приходящихся на интервал энергий . Это можно условно так изобразить: на шкале энергий отдельные значения энергии (энергия меняется дискретно), число палочек в интервале энергий  это как раз будет число состояний . Проблема теперь упирается в нахождение этой функции g(E).

 

 

Мы рассматривали частицу в ящике, и там были найдены возможные состояния, напомню, что любая тройка целых чисел  задаёт состояние с волновой функцией . Перебирая все тройки чисел, мы получим все возможные состояния. А теперь у нас задача такая: задать интервал энергии и перебрать все возможные состояния, энергия которых попадёт в этот интервал. Задача на первый взгляд страшно трудная, на самом деле решаемая и довольно элементарно. Можно было бы отталкиваться от решения для ящика, но применяется другой трюк более удобный.

Будем считать, что волновая функция частицы не такая, как там было найдено для частицы в ящике, а волновая функция имеет вид  с граничными условиями:1)

 

 

Это означает, что

 

Ну, и

  - целые числа

 

Если б мы рассматривали свободную частицу в пространстве, любой вектор  был бы допустим, когда мы рассматриваем частицу в ящике, то не любые векторы  задают состояния, а каждая компонента вектора   должна быть кратной величине .

Векторы  могут быть такими, как на рис.3.3, они дискретны, проекции вектора  должны быть кратны числу . Мы имеем дискретный набор точек и теперь мы их можем считать. Мы видим, что на одно состояние в этом пространстве волновых чисел или k-пространстве приходится ячейка с объёмом .

 

А теперь мы можем ответить на вопрос о том, сколько состояний приходится на заданный интервал энергии. Для частицы с массой m . В k-пространстве энергии E отвечает сфера радиуса , и тогда все точки k-пространства, которые находятся внутри этой сферы, отвечают состояниям, энергия которых меньше E. Тогда число состояний с энергией в интервале [0, E] это будет объём сферы, делённый на объём, приходящийся на одно состояние.

Число состояний NE с энергиями в интервале [0, E], будет равняться

 

,   где V = L3

 

А тогда число состояний в интервале  мы получим просто дифференцированием:

 

 

Тогда число частиц, для которых , равно

 

 

Это не то, что нас интересует. Это не распределение по энергиям – это распределение по волновым числам. А теперь мы вернёмся к распределению по энергиям.

 

Фермионы с массой m.

, нам теперь надо просто перейти от k к E.

 .

 

 

На самом деле, мы это учли движение частицы в целом, частица может иметь ещё внутренние состояния, связанные с её спином, тогда эта формула подправится, и мы напишем так:

 

 

Этот множитель 2(j+1) – это число проекций спина на выбранную ось. Для электронов  и 2j+1 = 2, то есть число состояний удваивается, тогда для идеального фермионного газа распределение по энергиям выглядит так:

 

 

Такой множитель запоминать это безумие, важно, что функция распределения (что вы должны помнить, придя на экзамен)

 

 


На что похожа эта функция?


Интеграл  должен равняться полному числу частиц N. Для фермионного газа , если этот интеграл взять, можно определить .

Условия справедливости уравнения Ван-дер-Ваальса:

  и .

Связь критических параметров – объема, давления и темпе­ратуры – с постоянными а и b Ван-дер-Ваальса

Vx = 3b, Рх = a/(27b2), Tx = 8a/(27Rb).

Внутренняя энергия произвольной массы реального газа:

U=v(CVT – a/Vm),

где CV – молярная теплоемкость газа при постоянном объеме,  –количества вещества.

Эффект Джоуля –Томсона: изменение температуры газа, в результате его медленного протекания под действием постоянного перепада давления сквозь дроссель.

Положительный эффект, если газ охлаждается: ΔT < 0.

Отрицательный эффект, если газ нагревается: ΔT > 0.

Энтальпия системы – термодинамический потенциал характеризующий состояние системы в равновесии

В опыте Джоуля – Томсона энтальпия системы не изменяется:

,

где индексы 1 и 2 соответствуют начальному и конечному состоя­ниям системы.

Элементы термодинамики Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс. Цикл Карно и его КПД для идеального газа. Принцип работы холодильных установок. Теп-ловые насосы и кондиционеры. Описание реальных систем. Реальные газы. Пределы применимо-сти законов идеального газа. Силы и потенциальная энергия межмолеку-лярного взаимодействия. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Опытные законы диффузии