Инженерная графика
Физика
Атомные станции
Строймех
ТКМ
Начертательная геометрия
Экология энергетики
Сопромат
Готика
Черчение
Теплотехника
Математика

Театр

Конспект лекций
Атомная энергетика
Карта

Электромагнитное и электростатическое поле Заряд потенциал Электростатика

В прошлый раз мы рисовали такую картинку (рис. 9.1). У нас есть такое уравнение:1) . При стягивании контура к точке получим такое уравнение: , сократим на магнитную постоянную и представим интеграл суммы как сумму интегралов: . Если поверхность фиксирована, то , а из первого уравнения Максвелла , и мы имеем: - закон сохранения заряда.

 

 Разрядка конденсатора

 


, с другой стороны мы уже знаем, что для конденсатора , отсюда . q, Á – функции времени, чисто формально нужно изгнать одну функцию. Охватим пластину замкнутой поверхностью,  (плотность тока в проводнике на сечение проводника – это сила тока). Составляем систему уравнений  , откуда получаем дифференциальное уравнение  , которое немедленно решается:. Начальные условия у нас такие: t=0, q(0)=q0, следовательно A=q0. .

Орбитальный момент импульса электрона – это момент импульса электрона, движущегося по орбите, который направлен противоположно по отношению к Рти связан с ним соотношением:

.

Гиромагнитное отношение орбитальных моментов:

,

где т – масса электрона.

Спин электрона – собственный момент импульса электрона:

,

где ,  постоянная Планка.

Спиновый магнитный момент электрона:

.

Гиромагнитное отношение спиновых моментов:

.

Квантовый магнитный момент (магнетон Бора):

.

Орбитальный магнитный момент атома – это геометрическая сумма орбитальных магнитных моментов всех электронов атома:

,

где Z – число всех электронов в атоме – порядковый номер элемента в периодической системе Менделеева.