Основы теории сплавов Электропроводность диэлектриков Магнитные материалы Полупроводниковые материалы

Электреты. Электретами называют диэлектрики, у которых постоянный электрический момент или избыточный заряд сохраняются длительное время. Электреты могут служить источниками электрического поля в окружающем пространстве, аналогично постоянным магнитам, являющимися источниками магнитного поля.

а) Термоэлектреты. При сравнительно слабых внешних полях (Е<10 кВ/мм) в термоэлектретах происходят в основном процессы поляризации. При этом стороны электрета, обращенные к электродам, имеют заряд противоположный по знаку заряду электрода. Такие электреты называют гетероэлектретами. При электризации в сильных полях (Е>10 кВ/мм), помимо поляризации, происходит эмиссия зарядов с поверхности электрода в диэлектрик. В этом случае поверхности диэлектрика, прилегающие к электродам, приобретают заряд одинаковый по знаку с зарядом электрода. Такие электреты называют гомоэлектретами.

б) Фотоэлектреты и радиоэлектреты.

Фотоэлектреты широко используются в ксерографии и моментальной фотографии.

 При облучении диэлектриков g-квантами и потоками быстрых электронов они также электризуются. Такие диэлектрики принято называть радиоэлектретами. Как правило, радиоэлектреты готовят на основе неорганических стекол.

в)Трибоэлектреты. Трибоэлектретами принято называть материалы, электризующиеся при трении. Типичные представители трибоэлектретов - янтарь, эбонит, плексиглас. При трении происходит разрушение межатомных связей и перенос заряда с одной поверхности на другую.

 

Диэлектрические потери

 Когда структурные единицы вещества (молекулы) полярны, внешнее электрическое поле совершает работу по повороту диполей по полю, и, как следствие, энергия поля вновь рассеивается в материале.

Для количественной оценки величины диэлектрических потерь используют понятие тангенс угла диэлектрических потерь.

 В идеальном диэлектрике сдвиг фаз между напряжением и реактивной составляющей тока равен 90 градусам. В реальном диэлектрике появляется активная составляющая тока.

Рис. 34. Векторная диаграмма токов и напряжений в реальном диэлектрике.

 Зная величину напряжения (U), круговую частоту (w)и емкость конденсатора (С), можно определить реактивную составляющую тока:

Ip=U´wґC  (2.9)

Тогда активная составляющая тока определится как:

Ia=Ipґ tgd  (2.10)

Рассеиваемую мощность можно определить следующим образом:

Р=U´Ia= U2´w´C´tgd  (2.11)

Важно отметить, что в приведенной выше формуле величина напряжения и круговая частота не зависят от материала диэлектрика, а емкость конденсатора и тангенс угла потерь определяются материалом диэлектрика. Поскольку емкость зависит от диэлектрической проницаемости диэлектрика и геометрии конденсатора (площади обкладок и расстояния между обкладками), то рассеиваемая в материале мощность электрического поля будет пропорциональна произведению диэлектрической проницаемости на тангенс угла потерь

P~eґtgd (2.12)

Произведение eґtgd называют коэффициентом диэлектрических потерь и обозначают Kd.

23. Влияние температуры на тангенс угла потерь неполярных диэлектриков

Рис. 35. Зависимость тангенса угла потерь от температуры в неполярных диэлектриках.

С увеличением температуры концентрация носителей заряда в диэлектрике повышается. Поэтому вероятность столкновения носителя заряда со структурной единицей вещества также растет. Следовательно, при увеличении температуры потери на сквозную электропроводность возрастают (рис. 35).

В неполярных диэлектриках реализуется упругая электронная или упругая ионная поляризация. Как известно, при развитии упругих процессов потерь энергии нет, поэтому в неполярных диэлектриках основной вид потерь - потери за счет сквозной электропроводности.

Влияние частоты электрического поля на тангенс угла потерь неполярных диэлектриков.

Рис.36. Зависимость тангенса угла потерь от частоты электрического поля в неполярных диэлектриках

С увеличением частоты электрического поля длина пробега ионов за время полупериода колебаний уменьшается, а следовательно, уменьшается запасенная ими кинетическая энергия. Кроме того, снижается вероятность столкновения иона со структурными единицами материала. В силу этих причин при росте частоты электрического поля диэлектрические потери снижаются (рис. 36).

Влияние температуры на тангенс угла потерь в полярных

диэлектриках

Рис.37. Зависимость угла поворота диполей (F), момента сил, необходимых для поворота (М) и работы по повороту диполя электрическим полем (А) от температуры.

Рис. 38. Зависимость тангенса угла диэлектрических потерь от температуры для полярных диэлектриков.

То есть внешнее электрическое поле совершает работу по повороту диполей. Эту работу можно оценить как произведение момента сил (М) на угол поворота (f). При увеличении температуры подвижность диполей растет, и момент сил, необходимый для поворота на один и тот же угол, снижается. В то же время, рост подвижности диполей при повышении температуры ведет к увеличению угла поворота под действием постоянного момента сил (рис. 37). Таким образом, работа, совершаемая электрическим полем на поворот диполей, при росте температуры вначале увеличивается, а затем уменьшается.

 Так, в полярных диэлектриках концентрация носителей заряда, как правило, повышена, поскольку из-за полярности молекул основного материала очистка его от примесей затруднена показанную на рис. 38.

Влияние частоты электрического поля на тангенс угла диэлектрических потерь для полярных диэлектриков

Рис. 39. Зависимость коэффициента диэлектрических потерь от частоты электрического поля.

Однако на определенных частотах резко возрастает резонансная поляризация, поэтому коэффициент диэлектрических потерь Кd на этих частотах резко возрастает.

 Наличие максимумов коэффициента диэлектрических потерь на определенных частотах ограничивает применение полярных диэлектриков в высоко частотных полях.

Атомно-кристаллическая структура металлов В процессе кристаллизации атомы металлов распологаются законометрно, образуя кристаллическую решетку,что сответсвтует минимальной энергии. Кристаллическая решетка - правильное, регулярное расположение атомов металла в кристалле, которое периодический повторяется в трех измерениях. Элементарная кристаллическая решетка - наименьший объем кристалла, который дает представление об атомной структуре металлов в целом
Электротехнические материалы